Скачиваем и читаем книгу
Мякишев Г.Я. Физика: Оптика. Квантовая физика. 11 кл.: Учеб. для углубленного изучения физики. — М.: Дрофа, 2002. — 464 с.
О зонах Френеля см. на стр. 154-155.
Решение. Точечный источник будет создавать сферическую волну. Радиус
m зоны Френеля для сферической волны равен
\[ r_{m} = \sqrt{\frac{a \cdot b}{a+b} \cdot m \cdot \lambda}, \]
где
rm = 1 мм,
a = 1 м — расстояние от источника света до диафрагмы,
b — это расстояние от диафрагмы до точки наблюдения (его надо найти),
m = 3 — число зон, λ = 0,5 мкм — длина волны. Тогда
\[ r_{m}^{2} = \frac{a \cdot b}{a+b} \cdot m \cdot \lambda, \; \; \; r_{m}^{2} \cdot a + r_{m}^{2} \cdot b = a \cdot b \cdot m \cdot \lambda, \]
\[ b = \frac{r_{m}^{2} \cdot a}{a \cdot m \cdot \lambda - r_{m}^{2}}, \]
b = 2 м.
При дифракции на круглом отверстии, если число открытых зон Френеля нечетное (
m = 3), то в центре дифракционной картины будет наблюдаться максимум, т.е.
светлое пятно.
О дифракции на круглом отверстии см. стр. 159-160.
